Это изотопы, которые, согласно теоретическим предсказаниям энергий разделения протонов, являются двухпротонными излучателями. Спиновые четности ядра, основного состояния в подсистеме  , даны во втором, пятом и восьмом столбцах соответственно ( в скобках указаны предполагаемые квантовые числа   ).
Следует отметить, что настоящие трехчастичные излучатели являются своеобразными аналогами систем Борромео (т.е. трехкластерных систем, в которых ни одна из подсистем не связана [24]) за пределами ядерной стабильности. Борромеевские системы обычно представляют собой ядра с двухнуклонным гало. На рис. 1а видно, что при одновременном увеличении всех порогов, система А может оказаться связанной, а подсистема А–1 останется резонансной. Характерным примером является пара основных состояний ядер –   : первое из них — «классическое» борромеевское ядро с нейтронным гало, а второе — более легкий двухпротонный излучатель. В работе используется «естественная» система единиц:  .